第２章アンテナ理論・ヘルツダイポール（５）電磁界成分の吟味

　電磁界成分を表す式（２．７）、（２．１０）、（２．１１）の
各式をもっとよく理解するために、これらの式を詳しく分析します。

　まず、ＥｒとＥθのうちの１／ｒ3　の項を抜き出して書きますと

Ｅｒ＝（２ＩΔｌ／ｊω４πεｒ3　）ｃｏｓθ・ｅ-jκr　．．．（２．１２）

Ｅθ＝（ＩΔｌ／ｊω４πεｒ3　）ｓｉｎθ・ｅ-jκr　　．．．（２．１３）

いま、Δｌの両端に実効値±Ｑの電荷が存在する電気双極子を

考えますとそのモーメントｍは

ｍ＝ＱΔｌ

また、瞬時値については

ｉ＝ｄｑ／ｄｔ＝ｊωｑ

したがって

Ｉ＝ｊωＱ

これを式（２．１２）と（２．１３）に代入しますと

Ｅｒ＝（２ｍ／４πεｒ3　）ｃｏｓθ・ｅ-jκr　．．．（２．１４）

Ｅθ＝（ｍ／４πεｒ3　）ｓｉｎθ・ｅ-jκr　　．．．（２．１５）

となります。

　上式は、ｅ-jκr　の位相項をもつことを除けば、

ちょうど電気双極子ｍによる静電界の場合の値に

一致していることがわかります。

これを静電界の項といいます。

（位相項をもつことから準静電界とも表現したりします。）


これが、アンテナ工学関係本で紹介されている

「アンテナから放射される電磁波の成分は

静電界、誘導電磁界、放射電磁界　の３つに

分類できる。」


と記述がある「静電界」に該当します。





ブログ記事をずっとご覧いただいて

いるかた方には、ここでいう「静電界」とは

単なる電磁気学の基礎である「静電界」ではないと

いうことは、今までの説明でご理解いただけたと

思っています。


また、この理論は、私独自の理論ではなくて

いろいろな電波工学関係本にとりあげられている

アンテナ工学の基本となる内容です。

例えるならば、英語の習うときのＡ，Ｂ、Ｃに相当する

ような基本中の基本ともいえる部分です。


（　次回は、１／ｒ2　の項を説明します。）