電磁波（１６）補足：電磁誘導（その２）誘導起電力の向き（新たな説明モデルを目指すための独自表示）
前回のことわざ 「温故知新」が
どのような過程でここでの話題に登場したのか？
について語ろうと思ったのですが、
長くなりそうなので今回は見合わせました。
ここの話題とは別のことで取り上げることにしました。
今回も古い「電磁気学」本からの引用です。
誘導起電力ｅは、
ｅ＝－ｄΦ／ｄｔ ［Ｖ］ ．．．（１）
の式において
式中の－（負）符号は、誘導起電力の向きを示しています。
磁束が減少するときに正の向きの起電力が
誘導されることを意味します。
ここで、どこの参考図書にも未だ掲載の無い
新しい表示方法を試みた図を公開します。
（※
ここで表示する図は、
電磁気学本に掲載した本来の図面ではなく、
今回の「私の疑問点１」での指摘事項へと
適用できる「直観説明モデル」の解答を目指すために
「電磁誘導」からの説明モデルからの
「直観的観察」結果を組み立てていく途中での
各パラメータ（Ｅ，Ｂ，ｒｏｔＥ，∂Ｂ／∂ｔ）の
増減傾向とその方向を同時に示すことができる
分かり易い表示図として考案したものです。
これに先立ち、疑問点２の解答とした
「正弦波内の水車モデル」説明とも
関係が深くあります。
図の（１）～（４）は、
電磁波（１４）疑問点２への解答（５）
電場Ｅ～水車モデル～∂Ｂ／∂ｔ
（Ｂの時間的変化）の関係（完結編）
http://jo3krp-o.at.webry.info/201304/article_23.html
電場Ｅの正弦波形を磁場Ｂの同位相波形と考えると
領域（１）～（４）と一致します。
（電場Ｅと磁場Ｂは、同位相の正弦波である
ことが証明できたので
電場Ｅを磁場Ｂでの領域（１）～（４）の現象と
考えても矛盾がないはずです。）
但し、ΦがＢ、ｅがｒｏｔＥと置き換える必要があります。
この説明は、後にきちんとした
「直観的観測説明モデル」を完成させてから
披露したいと考えています。
※）
ここでは、以前、ｄΦ／ｄｔ（Φをｔで微分した波形）が
どうなるかの説明をしました
電磁波（１０）独自手法で語る直感的観察（１）
疑問点２の解答(その１)
http://jo3krp-o.at.webry.info/201304/article_15.html
でのΦの波形からｅの波形が成り立つこと説明するための
「直観的観測図」として、今回採用しています。
まず起電力ｅの正の向きを前回説明した図のように
磁束Φに対して「右ねじの法則」に従う向きと決めます。
※（Φとeの時間変化の波形図へ
（１）～（４）領域を表示した図は、
次回に表示します。）
（１）Φの波形が領域（１）のとき
磁束Φが増加する場合は、上図の（１）のように
レンツの法則によってｅは右回りの向きとなり、
前回の約束によって－（負）の向きとなります。
一方
磁束が増加するときｄΦ／ｄｔ（時間変化）は、
正ですから式（１）のｅは負となって図の（１）と
一致しています。
引用図面には表記が本当は無い
「水色→」表示は、磁束Φ（青線→）に対する
増減傾向
（青線→と同一向きなら、増加中）
（青線→と反対向きなら、減少中）
「黄色→」表示は、そのときの
誘導起電力ｅ（赤線→）の増減傾向
（赤線→と同一向きなら、増加中）
（赤線→と反対向きなら、減少中）
をそれぞれ示す
私独自の表示方法を示しています。
この表記を付加することで
磁束Φは、０から正の方向へと増加中ですが（最大値まで）
誘導起電力ｅは、負の最大値から０へと減少中であることを
示すことができるのです。
※（これで水車の速度変化を示す表記方法
へのヒントとなる期待が持てそうです。）
（２）Φの波形が領域（２）のとき
磁束Φが減少するときは、
式（１）のｅは＋（正）となり
レンツの法則から定めた図の（２）の場合と
同じ結果となります。
すなわち、磁束Φの向きは、正の方向ですが
０に向かって減少中となっているため、
ｄΦ／ｄｔは負となり、これにより発生する
ｅは、逆に正となります。
しかも、ｅの増加傾向を見れば
ｅは正の最大値まで増加中なのです。
（３）（４）領域については、
（１）（２）説明前でも述べたように
※（Φとeの時間変化の波形図へ
（１）～（４）領域を表示した図は、
次回に表示します。）
その図と今回の図を対照しながらの説明とします。
どのような過程でここでの話題に登場したのか？
について語ろうと思ったのですが、
長くなりそうなので今回は見合わせました。
ここの話題とは別のことで取り上げることにしました。
今回も古い「電磁気学」本からの引用です。
誘導起電力ｅは、
ｅ＝－ｄΦ／ｄｔ ［Ｖ］ ．．．（１）
の式において
式中の－（負）符号は、誘導起電力の向きを示しています。
磁束が減少するときに正の向きの起電力が
誘導されることを意味します。
ここで、どこの参考図書にも未だ掲載の無い
新しい表示方法を試みた図を公開します。
（※
ここで表示する図は、
電磁気学本に掲載した本来の図面ではなく、
今回の「私の疑問点１」での指摘事項へと
適用できる「直観説明モデル」の解答を目指すために
「電磁誘導」からの説明モデルからの
「直観的観察」結果を組み立てていく途中での
各パラメータ（Ｅ，Ｂ，ｒｏｔＥ，∂Ｂ／∂ｔ）の
増減傾向とその方向を同時に示すことができる
分かり易い表示図として考案したものです。
これに先立ち、疑問点２の解答とした
「正弦波内の水車モデル」説明とも
関係が深くあります。
図の（１）～（４）は、
電磁波（１４）疑問点２への解答（５）
電場Ｅ～水車モデル～∂Ｂ／∂ｔ
（Ｂの時間的変化）の関係（完結編）
http://jo3krp-o.at.webry.info/201304/article_23.html
電場Ｅの正弦波形を磁場Ｂの同位相波形と考えると
領域（１）～（４）と一致します。
（電場Ｅと磁場Ｂは、同位相の正弦波である
ことが証明できたので
電場Ｅを磁場Ｂでの領域（１）～（４）の現象と
考えても矛盾がないはずです。）
但し、ΦがＢ、ｅがｒｏｔＥと置き換える必要があります。
この説明は、後にきちんとした
「直観的観測説明モデル」を完成させてから
披露したいと考えています。
※）
ここでは、以前、ｄΦ／ｄｔ（Φをｔで微分した波形）が
どうなるかの説明をしました
電磁波（１０）独自手法で語る直感的観察（１）
疑問点２の解答(その１)
http://jo3krp-o.at.webry.info/201304/article_15.html
でのΦの波形からｅの波形が成り立つこと説明するための
「直観的観測図」として、今回採用しています。
まず起電力ｅの正の向きを前回説明した図のように
磁束Φに対して「右ねじの法則」に従う向きと決めます。
※（Φとeの時間変化の波形図へ
（１）～（４）領域を表示した図は、
次回に表示します。）
（１）Φの波形が領域（１）のとき
磁束Φが増加する場合は、上図の（１）のように
レンツの法則によってｅは右回りの向きとなり、
前回の約束によって－（負）の向きとなります。
一方
磁束が増加するときｄΦ／ｄｔ（時間変化）は、
正ですから式（１）のｅは負となって図の（１）と
一致しています。
引用図面には表記が本当は無い
「水色→」表示は、磁束Φ（青線→）に対する
増減傾向
（青線→と同一向きなら、増加中）
（青線→と反対向きなら、減少中）
「黄色→」表示は、そのときの
誘導起電力ｅ（赤線→）の増減傾向
（赤線→と同一向きなら、増加中）
（赤線→と反対向きなら、減少中）
をそれぞれ示す
私独自の表示方法を示しています。
この表記を付加することで
磁束Φは、０から正の方向へと増加中ですが（最大値まで）
誘導起電力ｅは、負の最大値から０へと減少中であることを
示すことができるのです。
※（これで水車の速度変化を示す表記方法
へのヒントとなる期待が持てそうです。）
（２）Φの波形が領域（２）のとき
磁束Φが減少するときは、
式（１）のｅは＋（正）となり
レンツの法則から定めた図の（２）の場合と
同じ結果となります。
すなわち、磁束Φの向きは、正の方向ですが
０に向かって減少中となっているため、
ｄΦ／ｄｔは負となり、これにより発生する
ｅは、逆に正となります。
しかも、ｅの増加傾向を見れば
ｅは正の最大値まで増加中なのです。
（３）（４）領域については、
（１）（２）説明前でも述べたように
※（Φとeの時間変化の波形図へ
（１）～（４）領域を表示した図は、
次回に表示します。）
その図と今回の図を対照しながらの説明とします。
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